摘 要:從位錯滑移著手并結合晶體結構的特征,從細觀層面和宏觀唯象層面詳細探討了拉伸變形的本質行為,即微塑性變形具有不同時性和不均勻性,并貫穿于拉伸應力Ｇ應變曲線的各個階段;著重分析了應變速率對拉伸性能的影響,并從剛度修正、應變速率控制等方面探討了 GB/T２２８．１－２０１０的科學性和其在實際運用方面存在的難點及對應的建議.結果表明:拉伸試驗各階段的塑性變形在不同程度上受到應變速率的影響.

關鍵詞:拉伸變形本質;位錯滑移;微塑性變形;剛度修正;應變速率

中圖分類號:TG１１５．５＋２ 文獻標志碼:A 文章編號:１００１Ｇ４０１２(２０１８)０４Ｇ０２３９Ｇ０５

AnalysisonTestMethodsBaseduponIntrinsicBehaviorofTensileDeformation

LIHuawei,WANGChengzhong

(ShanghaiXiuyangMaterialTestingTechnologyCo．,Ltd．,Shanghai２０１８１８,China)

Abstract:TheintrinsicbehavioroftensiledeformationwasdiscussedonmesoＧlevelandmacroＧlevel,starting

fromdislocationslipandcombining withthecharacteristicsofcrystalstructure．Itisthat microscopicplastic

deformationappearsatdifferenttimesanddistributesindifferentareas,andoccursinallstagesofthetensilestressＧ

straincurve．Theinfluenceofstrainrateontensilepropertieswasanalyzedemphatically,andthescientificalness,

difficultiesandsuggestionsinpracticaloperationofGB/T２２８．１－２０１０werealsoinvestigatedfromtheaspectsof

rigidnesscorrectionandstrainratecontrol．Theresultsindicatethattheplasticdeformationinallstagesoftensile

testwasaffectedbythestrainrateindifferentdegrees．

Keywords:nature oftensile deformation;dislocation slip; microscopic plastic deformation;rigidness

correction;strainrate

金屬材料拉伸試驗是測試其力學性能的基本方法之一,廣泛應用于航空航天、核電、軍工、汽車、機械設備、電子器材、醫(yī)療器械、建筑等各個行業(yè).自GB/T２２８．１－２０１０«金屬材料 拉伸試驗 第１部分:室溫試驗方法»實施以來,業(yè)界對標準中的部分內容存在著各種各樣的爭議和解讀,僅«理化檢驗Ｇ物理分冊»公開發(fā)表持各種觀點的專題報道就達幾十篇之多[１].爭議的內容涉及了諸如應力控制、應變控制、彈性階段的速率、屈服階段的速率、閉環(huán)控制試驗機、剛度修正、引伸計、平行長度估算速率等諸多方面[２],這些爭議的焦點全都指向了拉伸過程中的速率問題.然而,目前公開發(fā)表的文獻大多是從宏觀唯象層次概括試驗事實并得出規(guī)律或研究結論,很少有去探究拉伸試驗的內在本質,而細觀尺度(晶粒、晶界、位錯、滑移)是聯(lián)系宏觀尺度(毫米到千米尺度)和微觀尺度(原子、電子等基本粒子尺度)的橋梁.為此,筆者嘗試從細觀尺度的晶粒、晶面、位錯、滑移等方面探討了拉伸試驗變形的本質,并結合宏觀的試驗現(xiàn)象探討了拉伸試驗方法標準中的爭議內容.

１ 彈性的不完整性完整的彈性應該是加載時立即變形,卸載時立即恢復原狀,應力Ｇ應變曲線上加載線與卸載線完全重合,即應力和應變同相.但是實際上,彈性變形時加載線與卸載線并不重合,應變落后于應力,存在著彈性后效、滯彈性和包申格(Bauschinger)效應,這些效應的存在說明宏觀彈性變形并非理想的彈性變形,即宏觀的彈性變形中存在著非彈性變形[３].文獻[４]發(fā)現(xiàn)了超高強度鋼中的晶格微屈服現(xiàn)象,其 研 究 結 果 表 明:規(guī) 定 塑 性 延 伸 強 度 Rp０．２ 為１１６０MPa的 某 超 高 強 度 系 泊 鏈 鋼,以 ５．５×１０－５s－１的應變速率對其進行拉伸試驗,拉伸過程中的原位中子衍射測試結果顯示其宏觀線彈性階段在應力為７００MPa時,(２００)晶面族優(yōu)先于其他晶面出現(xiàn)了非彈性變形,即發(fā)生了微屈服[４].文獻[５]研究了氫對微屈服的影響,對充氫０．０００８％(質量分數(shù))的同類型超高強度系泊鏈鋼(充氫前其同批試樣

的Rp０．２為１１６０MPa),以５．５×１０－５s－１的應變速率進行拉伸試驗,拉伸至５００ MPa時發(fā)生脆性斷裂,

即該材料只呈現(xiàn)出了宏觀線彈性特征.拉伸過程中的原位中子衍射測試結果顯示其宏觀線彈性階段在應力為３００MPa時,具有(１１０)取向且平行于拉伸方向(TensileDirection,TD)的晶粒,即(１１０)//TD取向的晶粒優(yōu)先于其他取向的晶粒率先呈現(xiàn)了非彈性變形,即出現(xiàn)微屈服現(xiàn)象[５].該現(xiàn)象與文獻[６]中的表述相一致,即在外力作用下,部分位錯會先達到

臨界切應力而滑移(產生微屈服),值得注意的是位錯滑移不僅取決于促使位錯開動的臨界切應力,同時也取決于位錯的取向因子μ[６].文獻[７]關于位錯滑移與彈性變形的表述則更為詳細,具有密排六方結構(hcp)的αＧTi拉伸試樣(納米長度的單晶試樣)的彈性應變?yōu)椋玻叮福?原位拉伸過程中隨著應變的增加αＧTi先后產生了３ 種不同 Burgers矢量的滑 移 位 錯,其 中 最 先 啟 動 的 Burgers 矢 量 為１/３[１２１０]的位錯,其在拉伸應變量很小時(應變?yōu)椋埃矗矗?即開始滑移[７].非彈性變形、微屈服現(xiàn)象、位錯滑移均為塑性變形的表現(xiàn)形式,宏觀線性階段的微屈服現(xiàn)象研究最多的材料當屬鈹材,有研究者歸納出了鈹材產生一個單位(１０－６)微屈服σmys與規(guī)定塑性延伸強度Rp０．２的經(jīng)驗公式為:Rp０．２＝１７１．０＋２．７２８σmys[８].事實證明拉伸試驗的彈性階段確實存在著塑性變形,彈性性能宏觀上呈近似線性特征.

２ 彈性的本質

彈性在微觀上表現(xiàn)為原子間的作用力與原子間的位移,對于理想晶體而言,由公式 P＝Ar２ ＋Br４ (式中:P 表示原子間的作用力;r 表示原子間距;A 表示原子間吸引力常數(shù),B 表示原子間排斥力常數(shù),A和B 均與原子本性和晶格類型有關)可知,原子間.

３ 拉伸試驗過程中各階段變形行為的本質

眾所周知,根據(jù)非連續(xù)屈服試樣的拉伸應力Ｇ應變曲線特征,為簡單起見可將其大致分為４個階段,即:彈性階段、屈服階段、均勻塑性變形階段、頸縮階段.當然,對于連續(xù)屈服試樣,其屈服階段和均勻塑性變形階段可認為是一個階段.由上述彈性的不完整性和彈性的本質分析可知,拉伸試驗的宏觀彈性階段也存在微區(qū)塑性變形,并貫穿于拉伸試驗的各個階段.塑性變形的主要機制為滑移和孿生,而孿生能夠提供的塑性變形量相比滑移來說是非常有限的,在探討塑性變形時該文主要考慮滑移的影響.

為此,有必要引入以下兩個公式[３]

式中:ε 表示塑性應變速率;b 表示位錯 Burgers矢量的模;ρ表示位錯密度;v 表示位錯運動速率.式中:τ為作用于位錯滑移面上的切應力;τ０ 為位錯以單位速率運動所需要的切應力;m 表示位錯運動速率的應力敏感性指數(shù).

３．１ 頸縮階段

為了敘述的方便同時也考慮到塑性變形的明顯性,先分析頸縮階段的本質.為分析方便,引入一個公式如下

式中:dP 表示拉伸過程中瞬時力值的增加量;A 表

示拉伸試樣某時刻的截面積;dA 表示截面積瞬時減小量;S 表示某時刻截面上的應力;dS 表示加工硬化造成的應力瞬時增加量.頸縮前試樣平行部分各處的塑性變形宏觀上呈近似均勻變形,頸縮開始后變形主要集中于頸部區(qū)域,這時dP＝AdS－SdA＝０,即AdS＝SdA,加工硬化和試樣截面積的減少對試樣承載力的影響達到平衡,力值不再增加,對應拉伸曲線的抗拉強度點位置.隨著應變的增加,dP ＝AdS －SdA ＜ ０,即AdS ＜SdA,此時試樣截面積減小的影響占主導,力值持續(xù)減小直至斷裂[３].

３．２ 屈服階段和均勻塑性變形階段

由式(１)可 知,試 樣 微 區(qū) 的 塑 性 應 變 速 率 由Burgers矢量、位錯密度、位錯運動速率三者的乘積決定.隨著塑性變形的增加,位錯密度快速增加使得位錯運動速率降低.由式(２)可知,位錯運動速率的降低必然會使切應力降低,從而造成試樣整體應力的下降[３],這即為拉伸曲線上觀察到的上屈服點和屈服下降的本質.屈服的整個過程與上屈服點和屈服下降的本質是一樣的,所不同的僅僅是應力的增加與否或增加快慢的問題,而這主要取決于式(３)中的各個變量.式(３)亦可解釋連續(xù)屈服和非連續(xù)屈服,連續(xù)屈服時AdS 永遠大于SdA,非連續(xù)屈服時將多次或者長時間出現(xiàn)AdS＝SdA 的現(xiàn)象,從真應力Ｇ真應變曲線來看,連續(xù)屈服和非連續(xù)屈服的圖形均為向上的拋物線,兩者并無本質區(qū)別,反映在人為的日常所見的應力Ｇ應變曲線上才出現(xiàn)了連續(xù)屈服和非連續(xù)屈服現(xiàn)象.值得注意的是,鑒于位錯滑移的本質和特性,屈服階段和均勻塑性變形階段從細觀的層面來研究的話也具有不同時性和不均勻性.為了表述清晰,定義一個微頸縮的概念,即不同時性和不均勻性的位錯滑移必將在試樣局部微區(qū)域產生不均勻塑性變形(局部微區(qū)域產生微頸縮).在定義了這樣一個概念之后,就可以從細觀層面描述屈服階段和均勻塑性變形階段,即該階段自始至終都在不同的微區(qū)、不同的時間不間斷地產生一個個不同的微頸縮,當某些微頸縮達到一定程度時就不再繼續(xù),而未達到微頸縮停止條件的則繼續(xù)進行,這樣一個動態(tài)不均勻過程產生了屈服階段和均勻塑性變形階段宏觀上近似的均勻變形.

３．３ 拉伸總體過程的細觀與宏觀

至此,結合細觀和宏觀現(xiàn)象,可以對拉伸過程進行總體描述,即整個拉伸過程中均伴隨有微區(qū)域不同時性和不均勻性的微塑性變形和微頸縮現(xiàn)象,這種微塑性形變和微頸縮的不均勻程度不僅與材料特性相關,同時也與拉伸各個階段的應變速率或應力速率有關.例如,由于面心立方(fcc)金屬具有更多的滑移系,因而在宏觀上比體心立方(bcc)金屬呈現(xiàn)出更強的均勻塑性變形能力;同時拉伸速率的不同也會影響屈服強度或規(guī)定塑性延伸強度.所不同的是各個階段微塑性變形和微頸縮程度的大小各有不同:彈性階段由于位錯滑移系和滑移量較少,微塑性變形和微頸縮程度較小,反應在宏觀層面上即呈近似線性特征,由于該階段的塑性變形較小,在宏觀上的非線性不一定能夠被宏觀拉伸試驗檢測出;屈服階段和均勻塑性變形階段相比于彈性階段則呈現(xiàn)出劇烈的微塑性變形和微頸縮,這種微塑性變形和微頸縮分布的不均勻性有時可在宏觀上表現(xiàn)出來(如

非連續(xù)屈服材料拉伸屈服階段在使用裝卡式引伸計時可能造成的拉伸試驗機失控現(xiàn)象[１０]);頸縮階段這種微塑性變形和微頸縮不均勻性表現(xiàn)得最為強烈,直接反映在宏觀上的局部頸縮直至斷裂(平行長度的某一部分的中心或近中心位置首先形成微孔,并逐漸聚集長大形成微裂紋直至斷裂).

４ 拉伸速率對拉伸試驗的影響

材料屈服強度受拉伸溫度和應變速率的影響已有共識,但是在宏觀線性階段拉伸速率對應力Ｇ應變曲線的影響尚存在爭議[１１],鑒于上述分析中微屈服現(xiàn)象貫穿于拉伸過程的各個階段,而塑性變形的速率對屈服強度有影響,因此可以從理論上推出實際的金屬材料不存在理想狀態(tài)下的絕對線彈性,彈性段的應變速率或多或少也會影響材料的屈服強度.用剪切強度表達的屈服強度公式為[９]

τ＝αGbρ (４)

式中:τ為剪切強度;α 為幾何常數(shù);G 為剪切模量;b 為位錯 Burgers矢量的模;ρ為位錯密度.由式(４)可知,材料的屈服強度正比于位錯密度和位錯 Burgers矢量的模,彈性段也有位錯的滑移,也會產生位錯的增值或位錯密度的增加,因此從這個角度來講拉伸試驗過程中的各個階段并無本質區(qū)別,彈性段的拉伸速率也會影響屈服強度,由于材料對速率的敏感程度不同,這種影響不一定能夠被宏觀拉伸試驗檢測出.對于一種確定的材料,拉伸試驗應力Ｇ應變曲線受溫度和拉伸速率的影響,限于篇幅,文獻[１１]并未把溫度和速率的影響單獨分開來研究,由圖１[１２]可知,宏觀彈性階段的拉伸溫度和速率不僅影響屈服強度,也影響抗拉強度,甚至還影響材料斷裂的性質.

５ GB/T２２８．１－２０１０中附錄F和剛度修正

剛度修正的問題在業(yè)界引起的爭議較大,值得注意的是剛度修正首先要忽略拉伸試樣的滑動,基于這個前提剛度修正才能成立.