壓力管道是特種設(shè)備的重要組成部分，壓力管道檢驗一般包括宏觀檢驗、壁厚測定、焊接接頭缺欠檢測、耐壓試驗和泄漏性試驗等內(nèi)容[1]。其中，管道的壁厚狀況直接影響著流體的輸送效率和管道的使用壽命。因此，準(zhǔn)確測定帶包覆層管道的壁厚具有重要的現(xiàn)實意義與應(yīng)用價值。 

德國AMI公司基于數(shù)字射線軟件平臺AMICA-401系統(tǒng)，提出了基于垂直管壁面積的殘余壁厚和缺陷定量分析軟件，進(jìn)而生成管道系統(tǒng)的數(shù)字射線分析測厚技術(shù)的集成軟件流評價[2]。2012年，PICK等[3]綜合分析了切線技術(shù)及雙壁技術(shù)在底片圖像處理和灰度研究中的應(yīng)用。2012年至今，美國材料試驗協(xié)會制定了一系列關(guān)于數(shù)字射線成像檢測技術(shù)的標(biāo)準(zhǔn)。相較于國外，我國在帶包覆層壓力管道測厚方面的研究起步較晚，最先在核電領(lǐng)域展開。大亞灣核電站的陳均等[4]基于核電機組的真實環(huán)境，利用射線檢測技術(shù)對沖蝕減薄的管壁進(jìn)行精確檢測，并提供了檢測及計算的方法。國內(nèi)DDA對包覆層的檢測目的主要是腐蝕檢查，且現(xiàn)場輻射防護(hù)要求高，實施時較為繁復(fù)[5-6]。 

傳統(tǒng)的壁厚測定方法往往受到測量精度、設(shè)備復(fù)雜性和環(huán)境適應(yīng)性的限制，特別是對于包覆層管道的檢測，更是面臨著諸多挑戰(zhàn)。近年來，DDA技術(shù)作為一種新興的非破壞性檢測方法，在管道壁厚測定方面展示出了顯著的優(yōu)勢[7]。文章旨在探討基于DDA檢測技術(shù)的帶包覆層管道壁厚測定的原理、方法以及實際應(yīng)用。 

1.   管道DDA技術(shù)測厚理論分析

X射線檢測技術(shù)是一種廣泛應(yīng)用于工業(yè)領(lǐng)域的無損檢測技術(shù)[8]，是基于X射線穿透物質(zhì)時，其強度和特性隨物質(zhì)的密度、厚度以及組成的不同而變化的特性來對工件實施檢測的。由射線原理可知，射線通過不同類型的吸收物質(zhì)的輻射強度I可表示為 

式中：I0為射線透照前輻射強度；μ為線性衰減系數(shù)；t為穿透厚度。 

在一定條件下，射線輻射強度會隨著透照厚度的變化而變化。因而，用射線底片的灰度值來反映射線方向的透照厚度。 

X射線切線技術(shù)測厚示意如圖1所示，當(dāng)射線與管內(nèi)壁和外壁相切時，切點為B點和D點。通過已知參照物和BD區(qū)域在接收器上的投影幾何關(guān)系，可得到管道壁厚值。當(dāng)管外徑R已知時，管外壁為射線參照物。 

圖  1  X射線切線技術(shù)測厚示意

當(dāng)r<X≤R時，射線截距W為 

當(dāng)0≤X≤r時，射線截距W為 

式中：X為射線距圓心距離；r為管道內(nèi)半徑。 

射線截距W與射線距圓心距離X的關(guān)系曲線如圖2所示，當(dāng)X取內(nèi)圓半徑r時，射線束與內(nèi)圓相切，截距W取得最大值Wmax，射線衰減最大，探測器接收到的X射線劑量值最小。 

圖  2  射線截距與射線距圓心距離的關(guān)系曲線

中心法是X射線數(shù)字成像應(yīng)用于管道測厚的一種特殊方法。該方法基于管道的幾何中心對稱性，利用X射線在管道中傳播時，中心位置和邊緣位置的射線強度存在差異來實現(xiàn)厚度測量。在測量過程中，首先，將X射線發(fā)射器置于管道的外側(cè)，確保其對準(zhǔn)管道的幾何中心；然后，X射線經(jīng)過管道材料，最終被位于管道另一側(cè)的探測器接收。探測器會記錄不同位置的X射線強度，特別是在中心位置和邊緣位置的灰度。通過管道DR圖像結(jié)果，運用數(shù)學(xué)模型及圖像處理技術(shù)，結(jié)合X射線衰減規(guī)律，可以計算出管道的厚度t，其原理示意如圖3所示。（圖中：圖像寬度為m；a為X射線源到臨界切點的距離；b為通過臨界切點X射線到探測器的距離；θ為通過臨界切點X射線與探測器的夾角。） 

圖  3  中心法X射線數(shù)字成像測厚原理示意

結(jié)合圖3，通過幾何放大原理可知，射線通過管壁得到的圖像寬度m與厚度t的關(guān)系可表示為 

偏心法是X射線數(shù)字成像測厚中的另一種方法，主要適用于管道等圓柱形結(jié)構(gòu)的測厚，該方法不要求X射線源位于管道幾何中心位置。在偏心法中，X射線源固定在管道的一側(cè)，而探測器則偏離管道的中心線進(jìn)行設(shè)置。在此方式下，X射線穿透管道的路徑長度會受到管道厚度變化的影響，從而在探測器上形成不同灰度影像。對這些灰度影像進(jìn)行解析，可以獲得管道的厚度信息，其原理示意如圖4所示。 

圖  4  偏心法X射線數(shù)字成像測厚原理示意

結(jié)合圖4，通過幾何放大原理可知，射線通過管壁得到的圖像寬度m與管道厚度t的關(guān)系為 

式中：D為管道外徑；H為X射線源到探測器的距離。 

2.   帶包覆層管道的DDA圖像采集

文章選用NOVO DR檢測系統(tǒng)進(jìn)行試驗，該系統(tǒng)由X射線機、平板探測器、數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)組成。射線機選用XRS-4型X射線機，DR檢測系統(tǒng)選用NOVO-15WN型平板探測器，像素尺寸為0.148 μm，成像面積為284 mm×231 mm。儀器實物如圖5所示。 

圖  5  包覆層管道X射線數(shù)字成像檢測系統(tǒng)實物

對尺寸（直徑×壁厚）為?133 mm×11.2 mm的管道進(jìn)行射線檢測，管電壓為150 kV，管電流為4 mA，曝光時間為0.5 s，焦距為700 mm，管道垂直射線機中心放置，檢測結(jié)果如圖6所示。 

圖  6  包覆層管道DDA檢測結(jié)果

3.   管道DDA圖像的分析與處理

對圖像橫向方向（垂直管徑）進(jìn)行線灰度值測定，結(jié)果如圖7所示。測得管道DR圖像橫向灰度值的線分布如圖8所示(灰度無量綱，下同)，可知沿管徑截面方向灰度值存在極小值，在管內(nèi)壁位置的灰度值先減小后增大，在射線穿透厚度最大位置處射線衰減最嚴(yán)重，該位置的灰度值最小。當(dāng)射線束靠近管外徑時，穿透厚度逐漸變小，在外徑位置射線束穿透厚度為零時，DR圖像灰度顯示為最大值。對圖像橫向方向進(jìn)行面灰度值測定，可知灰度沿橫向截面方向存在極小值、極大值。 

圖  7  管道DDA圖像橫向灰度測定結(jié)果

圖  8  管道DR圖像橫向灰度值的線分布

文章結(jié)合X射線數(shù)字成像的特點，采用了一階導(dǎo)數(shù)法進(jìn)行圖像邊界的提取。對于給定的圖像矩陣I，橫向一階導(dǎo)數(shù)可以通過簡單的前向或后向差分來計算。具體公式為 

式中：Gx(i,j)為圖像在點(i,j)處的橫向梯度。 

這種一階差分方法計算簡單，但在面對噪聲或圖像細(xì)節(jié)時可能不夠穩(wěn)定。其次，Prewitt算子是一種改進(jìn)的差分方法，利用3×3的卷積核來進(jìn)行導(dǎo)數(shù)計算，得到管道DDA圖像橫向灰度線一階導(dǎo)數(shù)的分布情況（見圖9）。由圖9可知，沿管徑方向灰度值一階導(dǎo)數(shù)在管內(nèi)壁位置存在最小值，在管外壁位置灰度發(fā)生突變，得到最大值。 

圖  9  管道DDA圖像橫向灰度線一階導(dǎo)數(shù)分布

通過對管道DDA圖像橫向灰度二維一階導(dǎo)數(shù)值（內(nèi)壁為0，外壁為最大值/最小值）寬度進(jìn)行標(biāo)定，經(jīng)過圖像處理，得到DDA圖像一階導(dǎo)數(shù)管壁邊緣提取結(jié)果，如圖10所示。通過灰度一階導(dǎo)數(shù)法邊緣提取能夠?qū)崿F(xiàn)對管道內(nèi)外壁輪廓的提取，結(jié)合平板探測器得到的圖像寬度m代入式（4）可實現(xiàn)管道壁厚測定。 

圖  10  管道DDA圖像壁厚提取結(jié)果

經(jīng)過管道DDA圖像壁厚寬度反算得到圖10方框位置的壁厚平均值為11.27 mm，實現(xiàn)了包覆層管道壁厚的測定。采用A型脈沖反射法超聲測厚儀（型號為27 MG）對該位置進(jìn)行壁厚測定，試驗現(xiàn)場如圖11所示，實測平均壁厚值為11.18 mm，與DDA技術(shù)壁厚測量結(jié)果基本一致。 

圖  11  超聲測厚儀壁厚驗證試驗現(xiàn)場

4.   結(jié)論

（1）結(jié)合射線源、管道和探測器的相對位置關(guān)系建立了帶包覆層壓力管道DDA檢測技術(shù)壁厚測定模型。 

（2）通過DDA檢測技術(shù)實現(xiàn)了帶包覆層管道X射線數(shù)字成像，并對垂直管徑方向的灰度值變化規(guī)律進(jìn)行了理論分析。 

（3）采用一階導(dǎo)數(shù)法實現(xiàn)了包覆層管道內(nèi)外壁的輪廓提取，結(jié)合管壁幾何位置實現(xiàn)了帶包覆層壓力管道的壁厚測定。 

文章來源——材料與測試網(wǎng)